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Una corrente elettrica i che scorre in un circuito elettrico produce un campo magnetico nello spazio circostante e un flusso magnetico Φ attraverso il circuito. Le linee del campo di induzione magnetica si concatenano col circuito che le ha generate e pertanto se la corrente varia nel tempo, risulta variabile il flusso magnetico concatenato determinando entro il circuito una f.e.m. indotta. L'induttanza o coefficiente di autoinduzione del circuito è quindi il rapporto tra il flusso magnetico generato e la corrente passante. Va osservato anche che, se il mezzo che circonda il circuito elettrico è a permeabilità costante (mezzo lineare), il flusso concatenato con esso risulta proporzionale alla corrente che scorre nel circuito; infatti l'induzione magnetica generata in ogni istante da un circuito è per l'appunto proporzionale all'intensità che la corrente ivi circolante ha in quel preciso istante e quindi: $\Phi = Li \,$ dove L è appunto la costante di proporzionalità menzionata

Il termine fu utilizzato per la prima volta da Oliver Heaviside nel Febbraio 1886.^[1] L'induttanza si indica con la lettera L maiuscola.

La definizione operativa di induttanza di una spira di corrente è data dalla seguente relazione:

$L= \frac{\Phi}{i}.$

In onore di Joseph Henry, all'unità di misura dell'induttanza è stato dato il nome henry (H) : 1 H = 1 Wb /1 A.

L'induttanza è anche detta coefficiente di autoinduzione del circuito.

Indice

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Proprietà dell'induttanza [modifica]

L'equazione che definisce l'induttanza può essere girata in questo modo:

$\Phi = Li \,$

Derivando entrambi i membri rispetto al tempo:

$\frac{d\Phi}{dt} = L \frac{di}{dt} + i \frac{dL}{dt} \,$

In molti casi fisici l'induttanza può essere considerata costante (o tempo-invariante), per cui:

$\frac{d\Phi}{dt} = L \frac{di}{dt}$

Dalla legge di Faraday si ha:

$\frac{d\Phi}{dt} = -\mathcal{E} = v$

dove $\mathcal{E}$ è la forza elettromotrice (f.e.m.) e v è il potenziale indotto ai morsetti del circuito in questione.

Combinando le equazioni precedenti si ha:

$L\frac{di(t)}{dt} = -\mathcal{E} = v(t)$

da cui si evince che l'induttanza L di un componente attraversato da corrente variabile si può definire operativamente come l'opposto del rapporto tra la f.e.m autoindotta ε generata ai morsetti del componente e la derivata della corrente di(t)/dt che lo attraversa.

L'origine del segno meno è una conseguenza della legge di Lenz che applicata a un induttore afferma in sostanza che la f.e.m autoindotta ai capi di un componente si oppone alla variazione di corrente che lo attraversa. Per questo motivo l'induttanza è definita positiva.

L'energia immagazzinata in un solenoide può essere espressa per mezzo della sua induttanza caratteristica L e della corrente i che scorre nelle sue spire.

La relazione è

$W = \frac{L}{2} i^2$

dove W è l'energia immagazzinata.

La legge di Ohm esprime la relazione fra la tensione e una corrente stazionaria, mentre quella di Faraday il legame fra tensione e una corrente elettrica variabile.

Cenni sull'induttore [modifica]

Per approfondire, vedi la voce Induttore.

In termini circuitali, l'induttore è un componente passivo in cui l'aspetto induttivo prevale su quello capacitivo e su quello resistivo. Esso è generalmente costituito dall'avvolgimento di un filo conduttore intorno ad un nucleo di materiale magnetico (ferrite). La relazione costitutiva di un induttore di induttanza L è la stessa riportata sopra. Valori tipici di induttanza vanno dai nanohenry (nH) ai millihenry (mH).

Se un'impedenza di tipo puramente induttivo viene attraversata da una corrente sinusoidale del tipo:

$i(t) = I_M cos(\omega t + \phi_i)\,\!$ ,

dove I_M è il valore di corrente massimo, ω è la pulsazione angolare della sinusoide e φ_i è la fase della corrente, la tensione che comparirà sul ramo dell'impedenza sarà :

$v(t)= L {di(t) \over dt} = - L\omega I_M sin(\omega t + \phi_i) = L\omega I_M cos(\omega t + \phi_i + {\pi \over 2})$ .

Nel ramo di un'impedenza completamente induttiva, quindi, le sinusoidi di tensione e corrente risultano sfasate di 90° e, in particolare, la tensione è in anticipo sulla corrente di 90°.

Nel dominio dei fasori le espressioni di corrente e tensione diventano:

$\mathbf{I}= I_M e^{j \phi_i}$

$\mathbf{V} = \omega L I_M e^{j \phi_i} e^{j\pi \over 2} = j \omega L I_M e^{j \phi_i}$ .

Dalla legge di Ohm delle impedenze :

$\mathbf{Z}= {\mathbf{V} \over \mathbf{I}}$

si ha che l'impedenza di un induttore puro è:

$\mathbf{Z} = j \omega L$ ,

dove ω è la pulsazione complessa espressa in radianti al secondo (pari alla frequenza in hertz moltiplicata per 2π), e j è l'unità immaginaria.

Data la relazione costitutiva dell'induttore, la corrente in esso è una funzione continua, mentre la tensione non lo è necessariamente.

In condizioni statiche (DC), l'induttore ideale è equivalente ad un corto circuito.

Data la necessità di inserire un nucleo di ferrite per ottenere valori apprezzabili di induttanza, l'induttore è il componente meno facile da integrare, e quindi viene spesso simulato tramite opportuni componenti attivi (convertitore d'impedenza generalizzato o GIC). A frequenze molto elevate, dell'ordine di parecchi gigahertz, l'impedenza mostrata dall'induttore diventa accettabile anche in presenza di basse induttanze, ed è quindi possibile realizzare induttori senza nucleo (induttore in aria).

Circuito RL [modifica]

Circuito RL in evoluzione libera

Andamento della corrente circolante in L per il circuito RL in evoluzione libera

Si chiama circuito RL in evoluzione libera il circuito mostrato in figura composto da una resistenza e da un induttore percorso da corrente. Evoluzione libera significa che il circuito non ha sorgenti esterne di tensione o di corrente.

Per trattare questo circuito è conveniente usare i teoremi che riguardano le correnti vista la dualità lineare del comportamento dei circuiti tra la tensione e la corrente.

Al tempo t₀ = 0 la corrente ai capi di L è $i_L(0) \neq 0$ , questa viene presa come condizione iniziale.

Applicando la legge di Kirchhoff delle correnti, l'equazione del circuito è:

(1) $\;\; i(t) + i_L(t) = 0 \; \rightarrow \frac{v(t)}{R} + i_L(t) = 0$

dove i(t) è la corrente elettrica circolante. La relazione caratteristica dell'induttore è ben nota:

(2) $\;\;v(t) = L \cdot \frac{d i_L(t)}{dt}$

allora la (1) diventa un'equazione differenziale omogenea del primo ordine:

(3) $\;\;\frac{L}{R} \cdot \frac{d i_L(t)}{dt} + i_L(t) = 0 \; \rightarrow \; \frac{d i_L(t)}{dt} + \frac{R}{L} i_L(t) = 0$

Dalla teoria delle equazioni differenziali la sua soluzione è:

(4) $\;\;i_L(t) = i_L(0) \cdot e^{-t R/L}$

La tensione segue la:

(5) $\;\;v(t) = L \cdot \frac{di_L(t)}{dt} = - R \cdot i_L(0) \cdot e^{-t R/L}$

Al rapporto $\frac{L}{R} = \tau \, [s]$ viene dato il nome di costante di tempo del circuito ed una quantità caratteristica costante del circuito.

Fisicamente la quantità di corrente contenuta nell'induttore tramite la relazione al momento iniziale, nel momento in cui l'interruttore T viene chiuso, viene scaricata entro il circuito: tale corrente elettrica si dissipa completamente nella resistenza R secondo la legge (4): la corrente tende esponenzialmente a zero per $t \to \infty$ . Il tempo caratteristico di questa caduta di corrente è proprio determinato dalla costante di tempo: essa è il valore dell'istante per il quale la corrente prende il valore di:

$i(\tau) = \frac{1}{e}$

Circuito RLC [modifica]

Per approfondire, vedi la voce Circuito RLC.

In generale, si dice RLC un circuito che contenga solo resistenze (R), induttori (L) e condensatori (C). Per estensione, viene spesso definito RLC un circuito che contenga anche altri elementi passivi, ma nessun elemento attivo.

I circuiti RLC sono sistemi lineari, per lo più stazionari (ma non necessariamente). In particolare, ciò significa che un circuito RLC non può creare frequenze dal nulla: può eventualmente sopprimerle. Infatti, la nascita di nuove frequenze (distorsione) avviene soltanto negli elementi attivi a semiconduttore e negli elementi non lineari, come diodi e transistor.

Note [modifica]

^ (EN) Heavyside, O. Electrician. Feb. 12, 1886, p. 271. See reprint

Bibliografia [modifica]

Frederick W. Grover, Inductance Calculations, Dover Publications, New York, 1952.

Griffiths, David J., Introduction to Electrodynamics (3rd ed.), Prentice Hall, 1998. ISBN 0-13-805326-X

Roald K. Wangsness, Electromagnetic Fields, 2nd ed., Wiley, 1986. ISBN 0-471-81186-6

Hughes, Edward., Electrical & Electronic Technology (8th ed.), Prentice Hall, 2002. ISBN 0-582-40519-X

Küpfmüller K., Einführung in die theoretische Elektrotechnik, Springer-Verlag, 1959.
Heaviside O., Electrical Papers. Vol.1. – L.; N.Y.: Macmillan, 1892, p. 429-560.

Voci correlate [modifica]

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